计算选型
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射流管阀的紊流淹没射流特征 |
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射流管阀(见表液压控制阀的类型、原理及特点中图c)是液体能量转换式放大器，在射流管喷嘴处，收缩喷嘴使液体的压力能变成动能，而在接收器内扩散流道又使液体的动能恢复成压力能。为了避免射流进入接受器时有空气混入，减小射流管所受的射流压力并增大运动阻尼，采用淹没射流 |
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项目 |
特征 |
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紊 流 淹 没 射 流 结 构 特 征 |
(1)四周的液体将混渗并卷入射流中，射流的横断面及其流量沿射流方向逐渐扩大 (2)未被四周液体混入的中心部分，保持着喷口速度υ0，称为核心层；核心层逐渐缩小，其消失处的断面称为过渡断面。喷口至过渡断面的射流段称为起始段L0，之后的射流段称为基本段。α角称为核心收缩角 (3)核心层之外的射流区域称为边界层，边界层逐渐扩大，外边界线上速度为零。E点成为极点，θ角称为极角或扩散角，h0称为极点深度 |
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紊 流 淹 没 射 流 参 数 |
计算式 |
说明 |
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(1)极点深度及极角 极点深度：h0＝RNctanθ 极角的大小随射流断面形状及喷口上速度不均匀程度而异： tanθ＝βφ |
DN、RN——喷口直径、半径 β——紊流系数；喷嘴收缩好、喷口上速度均匀时，β＝0.066 φ——与射流断面形状有关的系数；对于圆端面φ＝3.4，对于平面射流φ＝2.44 υ0——喷口速度 L——任意断面至喷口之距离 R——横断面上的半径 y——任意断面上任意点到轴心的距离 QN——喷口流量 Q1——核心层部分的流量 Q2——边界层部分的流量 Q——起始段的总流量 |
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(2)收缩角 tanα＝RN/L0＝1.49β |
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(3)基本段的中心速度υm沿轴线的分布
当L＝L0时，υm＝υ0，得L0＝0.672RN/β |
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(4)基本段断面上的速度υ分布 经验公式： |
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(5)基本段的流量沿轴线的变化规律
当L＝L0＝0.672RN/β时，Q＝2.1QN，表明由于四周液体的卷入，射流流量增大了 |
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(6)起始段的流量沿轴线的变化 Q＝Q1+Q2 Q1/QN＝1-2.98βL/RN+2.22(βL/RN)2 Q2/QN＝3.74βL/RN-0.90(βL/RN)2 当L＝L0＝0.672RN/β时，Q1＝0，Q2＝2.1QN 当L＝L0/2＝0.672RN/2β时，Q1＝0.25QN，Qs＝1.16QN |
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